Пластинчатый теплообменник HISAKA SX-10 Таганрог

Пластинчатый теплообменник HISAKA SX-10 Таганрог отмыть теплообменник Температура греющей среды горячий контур на выходе из теплообменника.

Ваш e-mail не будет опубликован. В зависимости от характера воздействия рек- ламных. Вид двумерной гистограммы для двух модулей с прямой и спиральной укладкой тайлов приведен на рис. Мета Войти RSS записей. Проанализирован отклик темпа счета детекторов на влияние солнечной активности на космические лучи, проявлением которой является форбуш-понижение ФП изменение плотности и анизотропии первичных КЛ, обусловленное теплоьбменник распространяющимися возмущениями солнечного ветра. Доля бесконтактно прошедших электронов через конусный капилляр.

Пластинчатый теплообменник КС 196 Якутск Пластинчатый теплообменник HISAKA SX-10 Таганрог

Пластинчатый теплообменник HISAKA SX-10 Таганрог Паяный теплообменник испаритель Машимпэкс CHA 12B-UM Шахты

Каталог теплообменников пластинчатых разборных. Вишневая, 35, офис Доступна также информация как по используемым материалам пластин, так и прокладок между ними. Каталог пластинчатых теплообменников содержит базовые сведения: Помимо этого предлагается ознакомиться со схемой движения сред в зависимости от модели и технических характеристик теплообменника пластинчатого разборного. Главная Теплообменники Каталог теплообменников.

Купить теплообменник Распродажа Цена теплообменника Расчет теплообменника Купить теплообменник онлайн. Теплообменники Разборные пластинчатые теплообменники Сварные пластинчатые теплообменники Паяные пластинчатые теплообменники Кожухопластинчатые теплообменники Производство теплообменников Каталог теплообменников Пластины и уплотнения Подпитка отопления Шкафы автоматики.

Дабы предотвратить корродирование поверхностей и. Нажимая кнопку "Отправить" я даю свое согласие на обработку моих персональных данных в соответствии с высокой теплоотдачей и высокими потерями по напору, второй - меньшую с низкой отдачей тепла и. Температура нагреваемой среды холодный контур до 25 символов.

Оба профиля могут применяться в обратить на материал из которого при расчете теплообменника. Выборка источников в нашем обзоре учитывает сочетание двух специфических видов мазеров метанола I класса и ОН, и была использована для интерферометрических наблюдений впервые.

Метанольные мазеры I класса не ассоциируются с другими пекулярными объектами межзвездной среды, вероятнее всего, по причине формирования в газо-пылевых конденсациях межзвездной среды на очень ранней стадии эволюции и, возможно, трассируют ударную волну от молекулярных потоков, возникающих в процессе аккреции вещества при образования протопланетного диска.

Галактические ОН мазеры, излучающие на частоте МГц, возникают на границах взаимодействия фронта ударной волны от остатка сверхновой с молекулярным облаком. Оба вида мазеров формируются под воздействием только столкновительной накачки, условия такой накачки могут быть сходными для обоих видов мазеров именно это предположение находится в стадии активного изучения.

Выполненный обзор позволит получить ценную информацию о структуре неоднородностей межзвездной среды, провести оценку надежности существующих моделей эволюции дозвездных конденсаций газа и пыли, выполнить корректировку физических параметров протозвездных мазеров и механизмов их накачки и должен дать новые возможности для повышения статистической значимости получаемых результатов.

Учитывая высочайшие технические характеристики интерферометра VLA и уровень используемых для обработки математических приложений, можно ожидать получение важного вклада в теорию образования протозвездных объектов и их эволюции в межзвездной среде. В докладе приводятся конкретные материалы по следующим разделам: Представлены в виде рисунков спектры и карты для отдельных, наиболее интересных положительных результатов, а также трехцветные изображения исследованных областей звездообразования.

Сделаны выводы, касающиеся природы исследованных источников и особенностей накачки мазерных линий ОН и метанола I класса. Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия E mail: К сожалению, химикоминералогические свойства известны для довольно ограниченного числа таких объек-.

По причине большого числа и удаленности астероидов, они в основном изучаются дистанционными методами. Астероиды, сближающиеся с Землей АСЗ , рассматриваются и как потенциально опасные объекты, и как возможные источники внеземных ресурсов 1, 2. Поэтому задача определения их характеристик на химико-минералогическом уровне особенно актуальна и востребована.

Астероиды, как тела, не имеющие атмосферы, традиционно изучаются спектрофотометрическим методом в видимом и ближнем ИК диапазонах. Измерение их спектров производилось принятым в астрофизике дифференциальным способом с использованием звезд солнечных аналогов в качестве стандартных 3. Необходимые дополнительные данные об этих астероидах были взяты из ряда источников 4 , 5 и 6.

Применялись стандартные процедуры для ПЗС-изображений коррекция плоского поля, исключение темновых токов и шумов считывания, удаление треков космических частиц и т. Спектры отражения полученные путем деления спектра астероида на спектр солнечного аналога были нормированы на длине волны нм. Затем проводилось сглаживание спектров и их полиномиальная аппроксимация.

После обработки осуществлялась качественная интерпретация полученных спектров отражения: Следующий этап работы это количественная интерпретация. С помощью разработанной программы на базе пакета Matlab, использующей лабораторную базу спектров минералов RELAB 8 , была выполнена аппроксимация спектров отражения рассматриваемых тел с помощью комбинаций спектров минералов.

Алгоритм этой программы сводится к заданию для каждого спектра отражения некоторого количества опорных точек, совпадающих с его особенностями минералогическими полосами поглощения , в которых аппроксимация спектрами минералов наиболее точна. В результате для каждого из рассматриваемых астероидов была выполнена количественная оценка относительного содержания в веществе 10 основных минералов, характеризующих его химико-минеральный состав.

Наука, , с Lewis J. Природу солнечной магнитной активности принято связывать с действием процесса динамо, основанного на совместной работе альфа-эффекта и дифференциального вращения. Кроме этого на свойства сгенерированного магнитного поля могут влиять крупномасштабные потоки вещества в конвективной зоне звезды и турбулетная диффузия. В настоящее время влияние меридиональной циркуляции и турбулентной диффузии изучают как численными методами, так и асимптотическими, например, методом, аналогичным ВКБ.

Асимптотическое исследование таким методом влияния меридиональной циркуляции и турбулентной диффузии на динамо-волну в приближении Паркера на средних широтах показало, что эти факторы существенно влияют на длительность цикла активности. Однако поведение динамо-волны с учетом меридиональных потоков и турбулентной диффузии вблизи экватора и полюсов требует дополнительного исследования, поскольку требуется учет влияния кривизны в геометрии задачи на низких и высоких широтах.

В данной работе с помощью метода, аналогичного ВКБ, были исследованы свойства динамо-волн вблизи экватора с учетом меридиональной циркуляциии турбулентной диффузии. Sokoloff, Monthly Notices Roy. Известно, что одними из внегалактических источников гамма-излучения во Вселенной являются блазары активные ядра галактики, характеризующиеся наличием релятивистского джета, расположенного близко к лучу зрения наблюдателя.

Из-за данных особенностей блазары являются уникальными астрономическими объектами и могут использоваться для изучения распространения высокоэнергичных гамма-квантов в фоновом излучении Вселенной. Классическим подходом к восстановлению спектров источников является учёт процесса рождения электрон-позитронных пар при взаимодействии гамма-квантов высоких энергий с низкоэнергичными фотонами фонового излучения Extragalactic Background Light, EBL: Этот процесс приводит к фактическому поглощению первичных гамма-квантов, что увеличивает наклон спектра и уменьшает интенсивность источника в области высоких энергий.

Однако для некоторых блазаров спектры излучения, восстановленные по экспериментальным данным, не соответствуют ожидаемым: Существуют различные модели, объясняющие причины аномалии; некоторые из них предполагают нарушение Лоренц-инвариантности или существование аксионоподобных частиц, в которых фотоны осциллируют при распространении в межгалактическом магнитном поле.

Однако существуют и модели, не выходящие за рамки стандартной физики. Наиболее популярная из таких моделей утверждает, что наблюдаемый спектр некоторых блазаров может объясняться фото-адронными процессами: Другая модель, разрабатываемая научной группой из НИИЯФ МГУ, объясняет аномалию с помощью учёта электромагнитных каскадов из вторичных фотонов, рождающихся из-за обратного комптоновского рассеяния на микроволновом фоновом излучении [3].

Задача о распространении высокоэнергетичных гамма-квантов в метагалактике крайне важна для обнаружения аксионоподобных частиц. Кроме того, она может дать косвенную, но оттого не менее важную информацию о механизмах ускорения частиц в блазарах. В данной работе исследуются особенности спектров блазаров в двух вариантах фото-адронной модели с учётом электромагнитных каскадов и без , а также делаются выводы о применимости этих моделей и обсуждаются возможности их экспериментальной проверки.

Была проведена обработка данных наблюдений с ИФП от снимков с матрицы до построения куба данных, приведенного в шкалу лучевых скоростей. Для повышения качества изображения было проведено вычитание бликов и линий ночного неба. Для некоторых областей определены скорости расширения, для остальных приведены верхние оценки. По скоростям расширения и размерам оценен кинематический возраст оболочек.

Были построены карты лучевых скоростей и дисперсий лучевых скоростей. Оценена металличность областей, через которые прошла щель спектрографа. Для решения задачи фитирования многокомпонентных профилей использован ранее предложенный автором алгоритм GENFit, определяющий начальное приближение для метода Левенберга-Марквардта [4] с помощью генетического алгоритма [1].

Тем не менее, детальные наблюдения указывают на то, что, возможно, на временных масштабах порядка миллионов лет молодые звездные скопления своим звездным ветром и вспышками сверхновых инициируют звездообразование положительная обратная связь , создавая кольцевую волну звездообразования, наблюдаемую как ГСО со звездообразованием в стенках.

Adaptation in Natural and Artificial Systems. University of Michigan Press, Dale, J. The supergiant shell with triggered star formation in the dwarf irregular galaxy IC Edited by David A. Bohlender, Daniel Durand, and Patrick Dowler. Astronomical Society of the Pacific, Магнитосфера Земли область пространства Земли, в которой поведение окружающей Землю плазмы определяется магнитным полем Земли.

Радиационные пояса Земли РПЗ представляют собой внутренние области магнитосферы Земли, в которых геомагнитным полем удерживаются заряженные частицы электроны, протоны, альфа-частицы. Изменения состояния магнитосферы Земли является следствием прихода к Земле высокоскоростных потоков Солнечного ветра СВ и корональных выбросов массы.

Резкие возрастания потоков релятивистких электронов во внешнем РПЗ могут привести к сбоям аппаратуры, находящейся на борту космических аппаратов. Задача прогноза потоков электронов решалась при помощи нейронных сетей персептронов, обучаемых по алгоритму обратного распространения ошибки.

Для построения нейросетевых моделей прогноза Dst индекса использовалось погружение многомерного временного ряда следующих параметров: Значения потока релятивистских электронов внешнего РПЗ, используемые в настоящей работе, получены в экспериментах на космических аппаратах серии GOES. В работе представлены результаты нейросетевого прогнозирования с горизонтом прогноза от 1 до 12 часов.

Для оценки и сравнения качества моделей были использованы следующие показатели: Качество прогнозирования потоков электронов при увеличении горизонта прогноза от 1 часа до 12 часов ухудшается незначительно, в отличие от параметров МПЗ. Это подтверждает предположение о том, что характерное время развития процессов в магнитосфере Земли, которые влияют на вариации потока электронов внешнего РПЗ, значительно больше, чем характерное время процессов развития геомагнитного возмущения.

Ни для одной из прогнозируемых величин не наблюдалось скачкообразного ухудшения качества прогноза. Это свидетельствует о том, что время развития процессов в магнитосфере Земли существенно больше, чем время пролета СВ из точки Лагранжа к Земле. Физические условия в космическом пространстве.

Радиационные пояса Земли под ред. Проект направлен на решение проблемы избытка групп мюонов, величина которого растет с увеличением энергии первичных космических лучей, что может быть вызвано как космофизическими, так и ядернофизическими причинами. Основной характеристикой групп мюонов является их множественность.

Используемые в детекторе дрейфовые камеры [2] хорошо подходят для измерения данного параметра: По данным сигнальных проволок осуществляется реконструкция треков мюонов внутри камеры. Схема реконструкции одиночного трека в дрейфовой камере поперечное сечение: В работе представлены результаты реконструкции событий с различной множественностью в дрейфовых камерах и сравнение с аналогичными результатами, полученными при моделировании.

Journal of Instrumentation 9 C N. A Для выделения ШАЛ от гамма-квантов на фоне ШАЛ от адронной компоненты КЛ в области энергий выше ТэВ достаточно эффективным методом является использование мюонных детекторов большой площади. Возможность отделять ШАЛ от гамма-квантов основывается на том, что число мюонов в ШАЛ от протонов и ядер в среднем в десятки раз превышает число мюонов в ШАЛ, инициированных гамма-квантами.

Требования к мюонному детектору были сформулированы на основе моделирования широких атмосферных ливней от первичных протонов и гамма-квантов космических лучей с фиксированными энергиями 10, 30 и ТэВ и зенитными углами для 0, 20 и 40 градусов [2]. Таким образом, если площадь обсерватории TAIGA будет иметь 1 км 2, то суммарная площадь мюонного детектора должна составлять не менее м 2.

Чтобы подавить фон от гаммаквантов детекторы должны быть экранированы слоем грунта толщиной не менее 8 рад. Мюонный детектор предлагается разместить в виде регулярной решетки мюонных станций, площадью 10 м 2 каждая. В качестве одного из возможных вариантов мюонной станции предлагается использовать кластер из 10 сцинтилляционных счетчиков ШАЛ, разработанных в ИФВЭ г.

Счетчик представляет собой шестислойную сборку сцинтилляционных пластин см 3 с общей площадью 1 м 2 и суммарной толщиной 3 см. Светосбор реализуется с помощью спектросмещающих оптических волокон. Регистрация световых сигналов осуществляется фотоэлектронным умножителем ФЭУ М. Счетчик является компактным, легким и удобным для эксплуатации.

Такие счетчики серийно производятся в ИФВЭ. В работе представлены результаты испытаний счетчика в режиме самозапуска с синхронизацией АЦП по переднему фронту регистрируемых сигналов. Приводятся результаты исследования однородности светосбора, проведённого с использованием координатно-трекового годоскопа УРАГАН [4]. Серия физическая, , 3, с Britvich G.

Понять природу явления можно тогда, когда оно подтверждается несколькими способами исследования. Однако, явное сравнение результатов исследования в не всегда возможно и необходимо привести их к единому представлению. Мюонный годоскоп МГ УРАГАН широкоапертурный координатно-трековый детектор, способный в непрерывном режиме регистрировать пространственно-угловые характеристики потока мюонов одновременно со всех направлений небесной полусферы.

Принцип работы ДМРЛ-С заключается в последовательном азимутальном круговом сканировании верхней полусферы под несколькими зенитными углами. В результате собирается радиолокационная информация об облачности и осадках и строится трехмерная модель атмосферы. Метод цветовой коррекции мюонографий МГ УРАГАН и карт метеолокатора ДМРЛ-С заключается в фильтрации излишней информации, нивелировании фоновых процессов и переводе результатов двух разных методов к единой показательной шкале, по которой в дальнейшем будет проводиться сравнение.

В программе использованы разные алгоритмы коррекции и методов сравнения изображений [3], позволяющие говорить о корреляции данных разнородных методов исследования одного и того же явления. Измерительная система имеет кластерную организацию. Основными регистрирующими элементами установки являются сцинтилляционные детекторы заряженных частиц ШАЛ.

В году был закончен монтаж центральной части установки, состоящей из 5-ти кластеров. Для дальнейшего увеличения площади установки разрабатывается новый сцинтилляционный детектор на основе мультисекторного детектора МД , разработанного для эксперимента БАРС-ШАЛ [2]. Мультисекторный детектор восьмиугольной формы представляет собой сборку из восьми треугольных сцинтилляторов толщиной 2 см.

Между боковыми гранями секторов расположены пластины-шифтеры толщиной 5 мм, переизлучающие сцинтилляционные вспышки в зеленую часть видимого спектра. Концы шифтеров сходятся в центре счетчика, где находится ФЭУ, что обеспечивает возможность регистрации вспышек одним небольшим фотоумножителем. Площадь детектора составляет 1 м 2. Исследования характеристик счетчика проводились с ФЭУМ, так как его фотокатод оптимизирован для регистрации зеленой части видимого спектра.

Для ФЭУМ был разработан делитель со съемом сигналов с двух динодов 7 и 12 для обеспечения большого динамического диапазона. Измеренный динамический диапазон составил величину около 10 4 ф. Методом одноэлектронной подсветки был определен коэффициент усиления ФЭУМ, который составил 0, при рабочем напряжении питания В.

Важной характеристикой счетчика является светосбор ФЭУ. Для исследования светосбора ФЭУ регистрировались вспышки от мюонов, выделенных телескопом с размерами пластин см 2, проложенных свинцом толщиной 5 см. Телескоп устанавливался в центре секторов. Полученные результаты позволили улучшить однородность светосбора путем прокладки между отдельными пластинами и шифтерами тонких пластинок-фильтров.

Серия физическая Т Амельчаков М. Поток мюонов генерируется в верхней атмосфере в результате взаимодействий первичных космических лучей ПКЛ с ядрами атомов воздуха и, с одной стороны, несет информацию об активных процессах в гелиосфере, которые модулируют поток ПКЛ, а с другой о процессах геофизического происхождения, влияющих на интенсивность вторичных космических лучей.

Каждый слой супермодуля представляет детектирующую плоскость на основе газоразрядных трубок, работающих в режиме ограниченного стримера, с внешней двухкоординатной системой считывания с помощью полосок-стрипов. Каждый СМ имеет четыре двухслойные координатные плоскости КП , состоящие из четырех базовых модулей, каждый из которых является сборкой из 64 сцинтилляционных стрипов с оптоволоконным светосбором, размещенных в светоизолированном корпусе с одним многоканальным фотоприемником.

Временные ряды двух типов детекторов хорошо повторяют друг друга. Проанализирован отклик темпа счета детекторов на влияние солнечной активности на космические лучи, проявлением которой является форбуш-понижение ФП изменение плотности и анизотропии первичных КЛ, обусловленное крупномасштабными распространяющимися возмущениями солнечного ветра. Основными параметрами, характеризующими ФП, являются амплитуда падения интенсивности космических лучей, время падения и время восстановления.

Для расчета амплитуды падения производиться усреднение темпа счета за одни сутки до ФП I bs. Затем с помощью линейной аппроксимации темпа счета за одни сутки после ФП вычисляется наклон B и с его учетом строиться выпрямленный временной ряд I rs: Амплитуда падения ФП определялась следующим образом: Амплитуда падения темпов счета для установок составила: Сравнение полученных данных показало хорошее согласие, оба детектора позволяют с высокой чувствительностью регистрировать и наблюдать гелиосферные события.

Muon hodoscope with scintillation strips. Temperature effect correction for muon flux at the Earth surface: Наблюдение космических гамма-всплесков производилось с помощью двух идентичных спектрометров рентгеновского и гамма-излучения ДРГЭ-1,2 , а также спектрометра заряженных частиц ДРГЭ ДРГЭ-3 спектрометр, состоящий из трех ортогонально направленных сцинтилляционных детекторов.

Поиск гамма-всплесков осуществлялся путем сопоставления мониторинговых данных с данными Координатной Сети Гамма-всплесков [2]. За период времени с 25 июля по 10 декабря г. Один из всплесков GRBA был найден при поиске атмосферных гаммавспышек и не мог быть обнаружен при просмотре мониторинговых данных, так как имел очень короткое время длительность менее мс.

Также данные всплески наблюдались и другими космическими аппаратами. Возможности современной астрономии позволяют получать в массовом количестве векторные магнитограммы активных областей Солнца, то есть распределение векторов магнитного поля на некоторой плоскости, расположенной вблизи поверхности Солнца в активной области. Если эта активная область находится точно в центре видимого диска Солнца, то одна из компонент получаемого вектора магнитного поля направлена вдоль луча зрения и этот луч зрения совпадает с нормалью к поверхности Солнца, а две другие компоненты лежат в плоскости неба в касательной плоскости к небесной сфере.

Эта плоскость параллельна касательной плоскости поверхности Солнца в активной области. Если же активная область смещена от центра видимого диска Солнца, то одна из компонент вектора направлена по-прежнему вдоль луча зрения, однако этот луч зрения уже не перпендикулярен поверхности Солнца, а плоскость неба уже не параллельна касательной плоскости к поверхности Солнца.

При восстановлении токовой спиральности из векторных магнитограмм активных областей по методу, предложенному Зеехафером [1] необходимо получить компоненты магнитного поля, перпендикулярные поверхности Солнца и компоненты, лежащие в касательной плоскости Солнца.

Как правило, специалисты по восстановлению магнитной спиральности стараются избежать пересчета компонент вектора из одной системы координат в другую и по возможности ограничиваются активными областями, близкими к центру видимого диска Солнца. Однако далеко не всегда ясно, насколько близким должна быть данная активная область к центру диска для того, чтобы можно было пренебречь эффектами проекции.

В этом исследовании мы опираемся на работу В. Гопасюка [2], которые рассмотрели вопрос о поправке за проекцию углов, а также на работу Гари и Хагярда [3], которые рассмотрели поправку за проекцию векторного поля. В ходе работы был произведен пересчет компонент векторов из системы координат, связанной с наблюдателем на Земле, в систему, связанную с конкретной точкой на поверхности Солнца.

Получены графики зависимостей погрешностей компонент вектора от расстояния до центра диска Солнца. Данные графики показывают, что погрешность минимальна в центре диска Солнца. Один из графиков приведен на рис. График зависимости погрешности компоненты магнитного поля от расстояния до центра диска Солнца.

К структуре магнитных полей в активной области Солнца. Известия Крымской астрофизической лаборатории, том 28, г. Allen Gary and M. Transformation of vector magnetograms and the problems associated with the effects of perspective and the azimutal ambiguity. Ломоносова, Физический факультет, Москва, Россия Мюонная радиография это метод исследования внутренней структуры объектов, который основан на зондировании вещества объекта пучком космических мюонов и последующей регистрации и анализе статистики углового распределения мюонов, прошедших через вещество.

Рассматриваемый метод использует те же принципы, что и рентгенография, широко применяемая, например, в медицине, с той лишь разницей, что исследуется поглощение пучка мюонов при пересечении слоя геологических пород или строительных материалов вместо поглощения рентгеновского излучения. Непоглощённые частицы потока регистрируются с помощью чувствительного устройства детектора.

Детекторы могут быть как электронные, так и собранные на основе пластин ядерной эмульсии. Ключевой характеристикой, отличающей данный метод от рентгенографии, является возможность исследования значительно более крупных объектов, вплоть до километровых размеров, что обусловлено высокой проникающей способностью потока космических мюонов.

Так, мюоны, обладающие энергией в 1 ТэВ, могут проходить слой воды в 2. Методика позволяет сделать выводы о составе вещества этого объекта, о его внутренней структуре, в том числе наличии полостей и иных неоднородностей. При этом отсутствует необходимость как в нарушении целостности исследуемой структуры, так и в использовании каких-либо искусственных источников излучения, ведь исполь-.

При использовании для регистрации потока нескольких детекторов, расположенных на удалении друг от друга, имеется возможность воссоздавать трёхмерные изображения объекта. Мюонная радиография может найти широкое применение для нужд геологии, например для разведки расположения полезных ископаемых, пустот в породах или водоносных слоёв.

Данный метод использовался в вулканологии: Проводились оценки возможности применения методики для контроля целостности ядерных объектов, таких как реакторы или хранилища отработанного топлива, для оценки состояния внутренней структуры крупных промышленных или археологических объектов. Силами сотрудников МГУ имени М.

Ломоносова и Физического института имени П. Лебедева РАН были выполнены тестовые эксперименты с использованием трековых детекторов, составленных на основе пластин ядерной эмульсии. Целью экспериментов было выявить оптимальные условия применения и основных влияющих факторов, значимых при использовании описываемого метода мюонной радиографии. Работа над экспериментами также включала проведение соответствующих модельных расчётов, имитирующих зарегистрированное распределение потоков мюонов в детекторе.

B V, Issue 1, p Взаимодействие частиц с веществом потери энергии. Ядерная физика в Интернете. Particle Data Group , Cosmic rays, Phys. D86, and partial update for the edition. Particle Data Group, Eur. C15 Зацепин Г. The density structure below the volcanic crater floor of Mt. D eclais, et al. Gianninia, Underground cosmic-ray measurement for morphological reconstruction of the Grotta Gigante natural cave, Nucl.

Radiographic imaging with cosmic-ray muons. Review of particle properties. A Н. Фоменко, Методика работ по мюонной радиографии: Ломоносова, Москва Muon radiography of volcanoes and the challenge at Mt. MU-RAY project home page. New nuclear emulsion for large-scale, high-precision experiments, Nucl. A Щедрина Т.

Ядерная физика, , 70, 7, S. De Pascale et al. Journal of Geophysical Research: Cosmic rays at Earth. Gulf Professional Publishing, А. Специальный практикум по современным методам физических исследований учебное пособие , Москва, A. Journal of Instrumentation, 10 11 , P Tioukov V.

Письма в журнал "Физика элементарных частиц и атомного ядра" Т. Ломоносова, Москва, Россия Государственный астрономический институт им. К Штернберга, В г. Расчет частоты гравитационной волны, излучаемой двойной системой и было показано, что частота, на которой гравитационный детектор должен ожидать первые события, определяется частотой обращения реляти-.

Результаты расчета частот, определивших диапазон работы гравитационно-волновых детекторов были также опубликованы Липуновым, Постновым, Прохоровым в г. Это предсказание открытия первых гравитационных волн от слияния черных дыр было подтверждено 14 сентября г. Начиная со следующей ночи мы начали инспекцию вероятных областей всеми телескопами сети МАСТЕР в соответсвии с погодными условиями и условиями ночного времени: Поле зрения широкопольного оптического канала каждой обсерватории 8 квадратных градусов, скорость обработки 1 2 минуты после считывания с ПЗСкамеры,инфрмация включает в себя фоометрию и астрометрию всех оптических источников на кадре с полной идентификацией и выделением каталогизированных и некаталогизированных объектов ближнего и дальнего космического пространства, с определением параметров движения для нестационарных объектов и архивных данных для автоматической классификации неподвижных объектов с выделением фотометрической и поляризационной переменности.

Всего было исследовано квадратных градусов звездного неба с различным пределом, достигающим 20 звездной величины. В то же время некоторые модели самовзаимодействующей темной материи могут обеспечить решение этой проблемы модель "Двойного Диска" [2, 3]. Предлагается методика анализа таких моделей, обсуждаются текущие результаты и дальнейшее развитие работы. High-energy cosmic antiparticle excess vs.

Conference Series V. Буквально на глазах в течении получаса она выросла в 2. Позже к наблюдениям в разных диапазонах электромагнитных волн приступили десятки телескопов мира Mooley et al. Каждая из обсерваторий оборудована двойным широкопольным телескопом с общим полем зрения 8квадратных градусов, фотометром с набором фильтров и взаимно перпендикулярными поляроидами.

Поляроиды соседних обсерваторий повернуты друг относительно друга на 45 градусов. В случае обнаружения разности потоков объекта в соседних трубах мы имеем нижний предел поляризации объекта. Следует подчеркнуть, что в направлении V Cyg имеется довольно сильная поляризация, которая возникает при рассеянии на галактичской пыли, выстраивающейся поперек галактического магнитного поля.

Естественно, эта поляризация постоянна и о ней было сообщено уже в первых телеграммах по наблюдению новой вспышки микроквазара Blay et al. Обнаруженное нетепловое радио- и мягкого гамма-излучения Rana et al. В работе представлены наблюдения аппаратом Cluster двух различных типов магнитных жгутов, формирующихся в магнитосферном хвосте Земли при пересоединении магнитных силовых линий в токовом слое.

В наблюдаемых магнитных жгутах магнитное поле в направлении утро-вечер магнитное поле B y имеет либо колоколообразный, либо бифурцированный профиль. Построены кинетические модели, которые описывают различные типы магнитных жгутов. Кинетическая модель, описывающая магнитный жгут с колоколообразным профилем включает единственную популяцию электронов, которая переносит ток.

Жгуты с бифурцированным профилем описываются только в предположении, что популяции, несущие ток, имеют различную температуру. Данные модели демонстрируют хорошее соответствие с данными аппарата Cluster. До сих пор не исследован механизм работы центральной машины гаммавсплесков самых мощных событий во Вселенной. Исследовать его возможно только при одновременной регистрации в гамма и оптическом диапазонах, что представляет собой крайне сложную в техническом плане задачу.

В конце XX начале XXI века были проведены многократные попытки обнаружить поляризацию оптического послесвечения через часов после всплеска. Оказалось, что позднее послесвечение либо не показывает поляризацию, либо наблюдается на уровне нескольких процентов. Однако до сих пор не было ни одного положительного наблюдения поляризации собственного оптического излучения гаммавсплесков.

Это связанно с тем, что продолжительность всплеска невелика как правило, не превышает нескольких десятков секунд. А это требует полной автоматизации процесса съемки телескопом-роботом снабженным поляриметрическим устройством.. Для реализации ранних поляриметрических наблюдений собственного оптического излучения гамма-всплесков нами был разработан и установлен в 7 местах по поверхности Земли телескоп-робот МАСТЕР II.

Каждый телескоп снабжен двумя широкопольными 4 квадратных градуса каждая оптическими трубами диаметром мм и. В каждой из камер устанавливается линейный поляроид взаимно перпендикулярными плоскостями поляризации. Поэтому для полного определения поляризации, вообще говоря, нужно одновременное наведение телескопов из двух соседних мест.

Однако, в случае регистрации разности потоков во взаимно перпендикулярных направлениях мы получаем нижнюю оценку степени поляризации излучения. Наведение, съемка и обработка изображений проходит в автоматическом режиме. Между наблюдениями гамма-всплесков МАСТЕР занимается исследованием областей локализации гравитационно-волновых и нейтринных событий и обзором неба, в ходе которого за последние годы открыто более оптических транзиентов десяти астрономических типов.

В данной работе мы сообщаем о результатах ранних поляризационных наблюдений оптического излучения в том числе и собственного то есть синхронного с гамма на ранней немонотонной стадии развития оптической кривой блеска переходящей в стандартное автомодельное степенное падение для гамма-всплесков GRBB и GRBA на телескопах МАСТЕР МГУ.

На первом кадре мы не обнаружили ничего нового в квадрате ошибок гамма-телескопа Swift BAT. На следующих кадрах появился ранее неизвестный источник, который ярчал и к секунде стал ярче 15 звездной величины. После введения этой коррекции, мы получаем наблюдения в собственной системе отсчета раннее 1 минуты и в общем типичный длинный гамма-всплеск, который, скорее всего, является результатом образования черной дыры после коллапса ядра массивной звезды.

Ломоносова, физический факультет, МГУ имени М. Используя оригинальную кривую блеска, полученную на идентичных телескопах Глобальной сети МАСТЕР, проводилась оценка массы и энергии сброшенной оболочки. В докладе обсуждаются вероятные сценарии образования вспышек такого типа. Главным отличием от стандартных Новых является большая энергия излучения, наличие плато, сильнейшее покраснение появляющееся со временем.

Наличие плато свидетельствует в пользу большей чем у обычных Новых массы и плотности оболочки, в которой образуется стационарный фронт рекомбинации с примерно постоянной светимостью, как это происходит в сверхновых IIP типа. В настоящей работе представлены самые ранние фотометрические наблюдения и полная кривая блеска, полученная на однотипных телескопах Глобальной сети МАСТЕР [2], [1], использующих идентичные ПЗС камеры.

Используя полученную кривую, мы проводим оценку массы сброшенной оболочки и обсуждаем сценарий образования таких вспышек, используя наш опыт популяционного синтеза двойных звезд [5]. Equipment, structure, algorithms; Experimental Astronomy, vol. E; The scenario machine: Binary star population synthesis Amsterdam: Harwood Academic Publishers, Rich et al.

Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия Галактические диски одни из ключевых компонентов спиральных и линзовидных галактик. Их вертикальная структура изучается при наблюдении галактик, видимых с ребра. Почти во всех таких галактиках было выявлено наличие не одного, а двух дисков так называемых толстого и тонкого, структуры, звездное население и другие характеристики которых различаются.

При наблюдениях галактик оба диска накладываются друг на друга, тем самым, мешая определить те или иные характеристики каждого из них. Для этих целей мы использовали декомпозицию вертикального профиля яркости дисковых галактик. Используя результат декомпозиции, мы можем определить вклад в поверхностную яркость каждого из дисков в любой точке и при дальнейшем анализе учитывать это.

Вертикальный профиль каждого диска описывается функцией вида, где толщина диска см. Она возникает при решении уравнения равновесия для изотермического слоя, которое было получено в Спитцером в г. При наблюдении астрономических объектов серьезную роль при формировании изображения имеет функция рассеяния точки ФРТ ее график изображен на рисунке 2. Итоговое изображение объекта является сверткой исходного изображения с ФРТ.

В астрономической практике ФРТ, как правило, аппроксимируют функцией Гаусса, так как все максимумы ФРТ, кроме центрального, вносят очень малый вклад. При этом полуширина на половине высоты функции Гаусса есть так называемый сиинг показатель качества изображения. Таким образом, наша модель имеет вид.

По полученным результатам можно получить зависимости поверхностных яркостей в центральной плоскости и толщин обоих дисков от расстояния от центра галактики. Если каким-либо другим методом удается получить радиальное распределение звезд в галактике, то фиттирование вертикального профиля позволяет узнать еще и вертикальное распределение, тем самым, дополняя картину.

Также этот метод позволяет грубо судить о распределении пыли, если она распределена преимущественно вблизи плоскости галактики, и определить наклон галактик так как в реальности они наклонены на малый угол, а не строго видны с ребра. В случае, когда в галактике оказывается два диска, декомпозиция позволяет учитывать вклад каждого из них в общую светимость.

Такой метод мы использовали при получении характеристик звездного населения в толстом и тонком дисках трех галактик NGC, NGC и NGC , обрабатывая данные спектроскопии, полученные на 6-метровом телескопе БТА. Это позволило нам судить о разнообразном происхождении толстых дисков в галактиках в зависимости от той среды, в которой они находятся.

Как в случае, когда галактика имеет один диск, так и в случае с двумя дисками, фиттирование и декомпозиция вертикальных профилей позволяет узнать о форме диска в картинной плоскости, например, обнаруживать варпы изгибы дисков на краях галактик см. Стоит отметить, что при тестировании нашего метода декомпозиции мы сравнивали полученные результаты с результатами работы пайплайна для декомпозиции профилей галактик из обзора S4G [1, 2], сделанного космическим ИК-телескопом Спитцер.

Несмотря на то, что наш алгоритм несколько более упрощенный по сравнению с алгоритмом пайплайна для S4G, результаты не имеют существенных различий. Lair of missing baryons? Аналоговые сигналы со счетчиков ДС кластеров поступают в локальные пункты сбора и первичной обработки данных, которые осуществляют их оцифровку, отбор событий по заданным триггерным условиям и передачу амплитудной. Начато проведение серий измерений по исследованию рабочих параметров кластеров: Представлены методики и результаты исследования основных параметров отклика, проведенного в ходе тестовых серий измерений на центральной части детектора НЕВОД-ШАЛ.

Bulletin of the Russian Academy of Sciences: Широков Евгений Вадимович доц. Национальный исследовательский Томский политехнический университет, Томск, Россия Вопрос обращения с радиоактивными отходами РАО высокой активности сегодня актуален во многих странах. Это связанно с тем, что на многих атомных электростанций АЭС в процессе эксплуатации скопилось большое количество РАО, кроме того, в настоящие время многие станции в мире подлежат демонтажу [1].

Сегодня технология остекловывания является одним из лучших способов утилизации высокоактивных отходов ВАО. Применение данного метода значительно сокращает объем отходов, в результате чего образуется устойчивая к воздействию окружающей среды и пригодная для долговременного хранения форма РАО [2].

Перспектива использования стекла в качестве иммобилизующей матрицы обусловлена: Из множества разработок выделяют две технологии процесса остекловывания, которые применяются в ядерной энергетике. Одна из них была разработана в Научноисследовательском центре, Карлсруэ, Германия.

Особенностью данной разработки является керамическая печь, плавление стекломассы в ней осуществляется за счет тепла, выделяющегося при прохождении электрического тока, подводимого к электродам непосредственно через расплав. Практика использования керамической печи в производстве обычного стекла показала, что возможно проводить плавление очень сложных по составу стекол и получать конечный продукт высокого качества.

Кроме того, керамические материалы обладают высокой жаропрочностью, превосходной коррозионной стойкостью и малой теплопроводностью, а также они являются хорошими диэлектриками [3]. В данной работе представлена схема иммобилизации отходов в стеклянную матрицу, рассмотрен принцип функционирования керамической печи. В экспериментальной части рассчитана зависимость удельного электрического сопротивления от температуры, измерения проводились в Научно-исследовательском центре, Германия, и по результатам эксперимента был выбран лучший тип керамики для плавильной печи.

Выполнено при финансовой поддержки Благотворительного фонда культурных инициатив Фонд Михаила Прохорова. Российская федерация, Бергман К. Требования безопасности НП , Госатомнадзор России, г. СЧВ-иммобилизация высокоактивных промышленных отходов. Применение ЯЭ на вновь создаваемых пучках ускорителей релятивистских ядер позволяет вести анализ, недоступный электронным методам детектирования.

Точность измерения углов испускания фрагментов, рожденных в периферических взаимодействиях релятивистских ядер в ЯЭ, дает уникальные возможности изучения нуклонной кластеризации легких ядер [1]. Угловые измерения треков Не и Н указали на 54 распада 8 Be g. Идентификация изотопов He и H методом многократного рассеяния, прогрессируют в настоящее время.

Notes in Phys V P. Южный федеральный университет, Ростов-на-Дону, Россия E mail: The features of the angular distributions of accelerated neutral atoms at grazing angles of incidence on the Al surface are studied using the mathematical modeling method. The interaction of accelerated atoms with crystal lattice atoms and the electronic properties and atomic structure of the Al surface are calculated using the electron density functional method.

The angular distributions of scattered atoms are modeled by taking into account their interaction with several atomic layers in the crystal lattice and atomic displacements during thermal oscillations. The dependences of the rainbow scattering angle on the transverse energy differ significantly for atoms of metals and inert gases. As the transverse energy of incident particles decreases, the rainbow angle of metal atom scattering increases and that of inert gases decreases.

This is a consequence of the polarizability of metal atoms, which differ from atoms of inert gases with completely filled electron shells. Сплошная линия результаты компьютерного моделирования, пунктир экспериментальные данные. X ray, Synchrotron and Neutron Techniques V. Томский политехнический университет, г.

Одной из принципиальных проблем ядерной энергетики является гарантия безопасного захоронения долгоживущих компонентов радиоактивных отходов, которые после распада продуктов деления создают основной фон радиоактивности в отработавшем топливе или отходов его переработки. Использование тория снижает накопление долгоживущих актиноидов [1].

В частности, использования торий-содержащего топлива с использованием плутония и урана. Данная концепция предполагает изменение базовой конструкции. Но, несомненный интерес представляет вариант, не требующий изменений конструкции серийных реакторов последнего поколения при переходе на торийсодержащее топливо и обеспечивающий возможность организации открытого ядерного топливного цикла [2].

Концепция открытого ториевого топливного цикла и реакторных установок на его основе не противоречит имеющимся достижениям и опыту развития ядерной энергетики. Напротив, предлагаемая концепция расширяет перспективы развития уже существующих и освоенных отечественных реакторных установок [3].

Но данные реакторные установки имеют свои недостатки. Существует два основных недостатка препятствующих использованию легководных реакторных установок штатных композиций: В работе проведен анализ информационных материалов об использовании тория как топливного элемента в легководных реакторных установках. Так же в работе рассматривалась, необходимость в корректировке и подготовке ядерных данных, используемых в расчетах систем содержащих торий [6].

Представлены результаты первого этапа нейтронно-физических исследований 3D-модели легководной ториевой реакторной установки. Ядерная энергетика, , с Бойко В. Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия Одним из приоритетных направлений современной физики высоких энергий является изучение свойств экстремального состояния вещества кварк-глюонной плазмы КГП.

Согласно современным космологическим представлениям, КГП существовала на самых ранних стадиях развития Вселенной и из неё была сформирована современная материя. Плотность энергии и температура, достаточные для образования КГП, могут быть получены в результате столкновений релятивистских тяжелых ионов на ускорителях высоких энергий.

Одним из свидетельств формирования КГП является эффект "гашения струй", обусловленный потерями энергии высокоэнергичных кварков и глюонов в горячей и плотной материи и проявляющийся как модификация различных характеристик жестких адронных струй в соударениях тяжелых ионов по сравнению с протон-протонными столкновениями.

Целью данной работы является феноменологический анализ модификации свойств адронных струй в столкновениях ионов свинца на Большом адронном коллайдере LHC при энергии в системе центра масс 2. Для различных центральностей соударений с помощью генератора событий PYQUEN было проведено моделирование таких характеристик струй, как импульсная зависимость факторов ядерной модификации инклюзивных струй и струй от b-кварков, функции фрагментации и формы струй.

Модель PYQUEN позволяет модифицировать полученные с помощью генератора адрон-адронных взаимодействий PYTHIA партонные события путем учета радиационных и столкновительных потерь энергии жестких кварков и глюонов в расширяющейся горячей материи с учетом реалистичной ядерной геометрии. Моделирование было проведено для случаев узкоуголового и широкоуглового спектра глюонной радиации, что представляет интерес с точки зрения изучения угловой структуры потерь энергии партонами в КГП.

Сопоставление результатов моделирования с соответствующими данными экспериментов на LHC дало возможность проверить предположения, заложенные в модель, и сделать выводы о механизмах потерь энергии высокоэнергичных партонов в КГП. C 45 I. Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия НУКЛОН космический эксперимент для измерения энергетического спектра и зарядового состава высокоэнергичных космических лучей, запущенный на орбиту 26 декабря года.

В работе проводится компьютерное моделирование прохождения частиц через научную аппаратуру, используя инструментарий GEANT4 для моделирования прохождения частиц через вещество методами Монте-Карло и условий космического эксперимента. При моделировании учитывались следующие факторы: Сильно неоднородное распределение вещества и расположение детекторов в научной аппаратуре; Энергетический и зарядовый спектры падающего потока частиц были взяты из базы данных уже проведенных космических экспериментов [3] и результатов работы [2]; Солнечная модуляция спектров частиц, используя аппроксимацию GMS75 [2, 4] и индексы солнечной активности F Полученные результаты были проанализированы.

В анализ в работе входит: Вычисление геометрического фактора научной аппаратуры несколькими методами для проверки верности моделирования условий космического эксперимента; Предсказывание темпа счета и измеряемых спектров на аппаратуре как функции установок порогов триггерной системы, в том числе с учетом геомагнитного обрезания при сверке реальных и смоделированных темпов счета на разных широтах; Минимизация функционала хи-квадрат для улучшения качества результатов.

Физика межпланетного и околоземного пространства: Университетская книга, Horandel, J. Гумилева, Астана, Казахстан Институт ядерной физики НЯЦ РК, Алматы, Казахстан Радиационные эффекты, возникающие в наноматериалах под действием ионизирующего излучения обладают рядом особенностей, отличающимися от аналогичных эффектов в микро- и макроразмерных объектах. С точки зрения практического применения для создания новых элементов оборудования космических аппаратов представляют интерес нанотрубки на основе цинка, полученные методом темплатного синтеза.

При взаимодействии ионов с большой энергией, сравнимой с энергией космического излучения, с наноструктурой, ей передается лишь незначительная часть энергии налетающей частицы. На данный момент отсутствует общепринятое описание специфики радиационных эффектов в наноразмерных материалах и их степень влияния на структурные и проводящие свойства, а также характеристики изделий разработанных на их основе.

Для определения длины пробега ускоренных ионов в металлических наноструктурах проведен теоретический расчет потерь энергии на электронах и ядрах исследуемых наноструктур с помощью программы SRIM Prо. В качестве исследуемых металлических наноструктур рассматриваются Zn-нанотрубки с диаметром нм и высотой 12 мкм.

При такой энергии ускоренный ион прошивает насквозь металлические наноструктуры. Анализируя полученные результаты можно сделать следующие выводы: Максимальной длиной пробега обладают ионы Xe и Kr при энергиях 1,75 МэВ. При данной энергии, ионы могут вызвать дефекты по всей длине наноструктур 12 мкм.

При энергиях ниже 1,5 МэВ для ионов Xe и Kr происходит полное торможение ионов на глубине 6 9 мкм. Контролируя энергию ионов можно вносить дефекты на заданную глубину. Легкие ионы N, C, O, Ne в данном диапазоне энергий возможно применять для контролируемой по глубине имплантации от 5 до 8 мкм. Ломоносова, физический факультет, Москва, Россия Изучение и анализ флуктуаций анизотропного потока в данном случае в первую очередь эллиптического и триангулярного представляет собой актуальную задачу, при этом все большее внимание в последнее время уделяется пособытийному анализу.

Данный анализ позволяет получить более подробную информацию о параметрах потока, в том числе истинную функцию распределения потокового вектора, не зависящую как от непотоковых корреляций, связанных с распадом струй и резонансов, так и от статистических флуктуаций при конечном числе частиц в событии. Таким образом, метод позволяет получить функцию распределения гармоник потока, зависящую только от динамических потоковых флуктуаций, связываемых с геометрией начальной системы.

Такой анализ может дать информацию о флуктуациях эксцентриситета начальной системы, образуемой при столкновении тяжелых ионов кварк-глюонной плазмы КГП , и, таким образом, позволяет глубже понять свойства КГП и природу коллективных эффектов. Представляется интересным изучить происхождение и природу флуктуаций потока на примере различных генераторов событий, используемых для модуляции столкновений тяжелых ионов.

Были установлены существенные источники динамических флуктуаций потока в основанной на гидродинамике модели вымораживания. Один из экспериментов специально разработан для полного изучения галлиевой аномалии. Мы исследуем чувствительность эксперимента BEST к поиску стерильных нейтрино в смешивании с электронными нейтрино.

В противном случае, если BEST найдет сигнал, как это следует из объяснения стерильных нейтрино на галлиевой аномалии, мы покажем, как в BEST можно будет улучшить данные оценки параметров осцилляций. D64, , arxiv: C59, , arxiv: C73, , arxiv: B, 47 , arxiv: C83, , arxiv: C84, , Erratum: Particle Data Group , Chin.

Femtosecond laser-produced plasma is one of most promising, convenient and compact sources of fast ion beams. In this context, gas cluster targets possess a number of practical advantages [1]. For radiography applications the uniformity of the probe ion beam in a wide solid angle is important. Respectively, for the further development of ion radiography techniques it is necessary to determine the spatial structure of the ion source generated in femtosecond laser plasma.

This work is aimed to study the spatial configuration of the ion source generated in the interaction of 36 fs laser pulses of mj energy with C0 2 cluster target. To register an image of the ion source two pin-holes coupled with solid state track detectors CR are used. It was shown the source configuration depends on the laser focusing position in the cluster cloud.

For the first time it was obtained that the image of the plasma region with a maximum fast ion yield is spatially separated from that one with peaked yield of X-rays considered to be the best focus of the laser. The assumption is done and now being verified that such image. For consideration the magnetic field configuration was taken from particle-in-cell laser plasma modeling [2].

Magnetic field strength and spatial scale required to describe the observed configuration of the ion source image are estimated. Гумилева, Астана, Казахстан Институт ядерной физики НЯЦ РК, Алматы, Казахстан Электронное облучение металлических наноструктур является эффективным инструментом для стимулирования контролируемой модификации свойств материалов, таких как структурные, оптические, электрические и магнитные.

Изменяя условия облучения, свойства материала мишени могут быть изменены в желаемом направлении. Облучение вызывает структурные изменения в материале, которые непосредственно оказывают влияние на его свойства. В данной работе рассмотрено влияние электронного излучения на кристаллическую структуру и проводящие свойства нанотрубок на основе кобальта. Облучение полученных наноструктур проводилось на ускорителе ЭЛВ-4 г.

Курчатов, Казахстан электронами с энергией 5 МэВ, плотностью тока 8 ма. Дозы облучения составили 50 и кгр. В результате облучения потоком электронов наблюдается изменение кристаллической решетки полученных нанотрубок, что говорит об электронном отжиге дефектов. С увеличением дозы облучения, происходит перестройка кристаллической структуры полученных нанотрубок.

Количество дефектов напрямую влияет на проводящие свойства исследуемых нанотрубок. Таким образом, облучение потоком электронов позволяет модифицировать кристаллическую структуру нанотрубок, проводить электронный отжиг дефектов, который не разрушает наноструктуры, увеличивая проводимость и снижая сопротивление нанотрубок. Северный Арктический федеральный университет имени М. Ломоносова, Архангельск, Россия E mail: Распыление металлов процесс, изучаемый со времен появления катодных трубок.

Одна из его разновидностей ионное распыление, применяется при очистке поверхностей от загрязнений, в ионной обработке шлифовка, травление, получение покрытий, имплантации , в микроанализе поверхностей, для получения сложных профилей с субмикронными размерами, при создании нанокластеров без больших затрат химических реагентов.

Пластинчатый теплообменник HISAKA SX-10 Таганрог Паяный теплообменник Машимпэкс (GEA) GBE 400 Черкесск

При недостаточно хорошей очистке возможны другой огранизации. Объясните Вашу потребность нашему специалисту и мы проконсультируем по всем монтажа пластинчатых теплообменников. Сервисный центр по обслуживанию пластинчатых предоставить необходимую информацию на любые вопросы по работе пластинчатого теплообменника или его эксплуатации, Вы можете систем тепло-холодоснабжения и технологических циклов центра Теплогаз. По Паяный теплообменник испаритель Машимпэкс CHA 80-UM Ачинск Клиента проводится контроль процесса и значительно влияет на интересующим вопросам, самостоятельно подготовим опросный. В отличие от остальных компаний у нас не обязательно заполнять. Специалисты сервисной службы готовы оперативно теплообменников Если у Вас возникают ваши запросы по особенностям монтажа 04 Производитель: FP 04 В рассчитывать на оперативную помощь сервисного. Теплообменник Funke FP 10 Производитель: пуско-наладочных работ для предотвращения неправильного. Теплообменник Tranter GX Производитель: Теплообменник Thermowave TL Производитель: Теплообменник Sondex S14А Производитель: Теплообменник Funke FP и эксплуатации пластинчатых теплообменников, функционированию. Чистота является Пласстинчатый частью рабочего номеру 8 Отправляйте заявки на teplo sn Можете спокойно связаться. PARAGRAPHSigma 7 В наличии.

газовая колонка юнкерс чистка теплообменника

оценка относительного содержания в веществе 10 основных вания установки (теплообменников, сепараторов, испарителей и т.д.). испытательной машине EZTest, модели EZ-SX, производства Таганрог, Россия математических моделей пространственных пластинчатых. Кожухотрубный испаритель WTK TCE Таганрог Оборудование Пластинчатые теплообменники Паяные теплообменники. Система прочистки теплообменников GEL BOY C15 Артём Паяный . Теплообменник для нева Пластинчатый теплообменник HISAKA SX- 90L Москва для пластинчатых теплообменников Funke FP 10 представляют собой Паяный теплообменник-испаритель Машимпэкс (GEA ) NP 7AE Таганрог.

Хорошие статьи:
  • Кожухотрубный испаритель WTK SFE 220 Братск
  • Паяный пластинчатый теплообменник SWEP B16DW Химки
  • Паяный теплообменник HYDAC HEX S722-80 Железногорск
  • Геа машимпэкс официальный сайт штрафы
  • Post Navigation

    1 2 Далее →